Исследование классического решения одной
обратной краевой задачи для эволюционного уравнения четвертого порядка,
возникающей в гидроакустике стратифицированной жидкости
Искендеров
Низамеддин Ширин оглу,
доктор физико-математических наук,
профессор, декан механико-математического факультета,
Салимова
Гюльбахар Абдул гызы,
соискатель.
Бакинский государственный университет.
В работе исследована одна обратная
краевая задача для эволюционного уравнения четвёртого порядка, возникающего в
гидроакустике стратифицированной жидкости. Сначала исходная задача сводится к эквивалентной
задаче, для которой доказывается теорема существования и единственности
классического решения. Далее, пользуясь этими фактами, доказывается
существование и единственность классического решения исходной задачи.
Для уравнения [1, 2]
(1)
в области рассмотрим обратную задачу при граничных условиях
(2)
начальных условиях
, (3)
и дополнительном условии
(4)
где -фиксированное число, , -заданные функции, а и -искомые функции.
Примем следующее
Определение. Классическим решением задачи (1)-(4) назовём пару функций и , обладающих следующими свойствами:
1) функция непрерывна в вместе со всеми своими
производными, входящими в уравнение (1);
2) функция непрерывна на ;
3) все условия (1)-(4) удовлетворяются
в обычном смысле.
Справедлива следующая
Лемма 1. Пусть при ,
.
Тогда задача нахождения
классического решения задачи (1)-(4) эквивалентна задаче определения функций и , обладающих свойствами 1) и 2) определения классического
решения задачи (1)-(4), из (1)-(3) и
(5)
С целью исследования задачи
(1)-(3), (5), рассмотрим следующие прос-транства. Обозначим через совокупность всех
функций вида
рассматриваемых в , где каждая из функций непрерывна на и
, (6)
причём . Норму в этом множестве определим так:
.
Через обозначим пространство
вектор-функций с нормой
.
Известно, что и являются банаховыми
пространствами.
Первую компоненту решения задачи (1)-(3), (5) будем искать в виде
(7)
где
.
Тогда, применяя схему метода Фурье,
из (1) и (2), получаем:
, (8)
(9)
где
Теперь, из (5), с учетом (7),
имеем:
. (10)
После применения метода вариации
постоянного решения задачи из (8) и (9) находим :
, (11)
где , .
Подставляя из (11) в представление (7), получаем:
. (12)
Теперь из (11) имеем:
(13)
, (14)
(15)
. (16)
Далее, из (11) и (14) видно, что
. (17)
После подстановки выражения из (17) в (10), для
определения второй компоненты решения задачи
(1)-(3), (5) находим:
. (18)
Исходя из определения решения
задачи (1)-(3),(5) доказывается следующая
Лемма 2. Если - любое решение задачи (1)-(3), (5), то функции
удовлетворяют на системе (11).
Нетрудно видеть, что
,
.
Теперь, из (11), (13)- (17),
соответственно имеем:
Отсюда имеем:
(19)
(20)
(21)
, (22)
(23)
(24)
Предположим, что данные задачи
(1)-(3), (5) удовлетворяют следующим условиям:
и
при .
Тогда из (19)- (24), соответственно,
имеем:
(25)
(26)
(27)
(28)
(29)
(30)
Далее, из (25) находим:
(31)
где
Теперь из (18), с учетом (30),
имеем:
(32)
где
Из неравенств (31) и (32)
заключаем:
(33)
где
Доказана следующая
Теорема 1. Пусть выполнены условия
1-4 и
. (34)
Тогда задача (1)-(3), (5) имеет в шаре из единственное решение.
Доказательство. В пространстве рассмотрим уравнение
(35)
где , компоненты оператора определены правыми
частями уравнений (12),(18), соответственно.
Рассмотрим оператор в шаре из . Аналогично (33) получаем, что для любых справедливы оценки.
(36)
(37)
Тогда из оценок (36) и (37), с
учётом (34), следует, что оператор действует в шаре и является сжимающим. Поэтому,
в шаре оператор имеет единственную
неподвижную точку , которая является решением уравнения (35).
Функция , как элемент пространства , непрерывна и имеет непрерывные производные .
Из неравенств (26)-(29) следует, что , непрерывны в . Далее, легко проверить, что уравнение (1) и условия (2),
(3), (5) удовлетворяются в обычном смысле. Значит, является решением
задачи (1)-(3), (5). А в силу леммы 2, это решение единственно в шаре. Теорема
доказана.
Таким образом, в силу леммы 1, справедлива
следующая
Теорема
2. Пусть выполнены все
условия теоремы 1 и
.
Тогда задача (1)-(4) имеет в шаре из единственное
классическое решение.
Литература
1.
Габов
С.А., Малышева Г.Ю., Свешников А.Г. Об одном уравнении составного типа, связанном
с колебаниями сжимаемой стратифицированной жидкости. Дифференциальные
уравнения, 1983 ,т. 19, №7, с. 1171-1180.
2.
Габов
С.А., Оразов Б.Б., А.Г. Свешников. Об одном эволюционном уравнении четвёртого порядка,
возникающем в гидроакустике стратифицированной жидкости. Дифференциальные
уравнения, 1986, т. 22, № 1, с. 19-25.
3.
Худавердийев
К.И. К теории многомерных смешанных задач для нелинейных гиперболических
уравнений.-Дис.. док.физ.–мат.наук, Азгосуниверситет, - Баку, 1973.
4.
G.A.Salimova. On a boundary value problem for a fourth
order partial differential equation.Transactions of National Academy of Sciences
of Azerbaijan, series of physical technical and mathematical and mathematical
sciences, 2006, v. XXYI, 7,-pp. 125-138.
Поступила в
редакцию 15.04.2009 г.